Transcription de la vidéo
Dans cette vidĂ©o, nous allons apprendre comment appliquer la loi de la gravitation universelle de Newton pour dĂ©terminer la force dâattraction gravitationnelle entre deux masses.
Deux masses, đ un et đ deux, par exemple, la Terre et la Lune, sĂ©parĂ©es par une distance đ, exerceront une force dâattraction lâune sur lâautre appelĂ©e force dâattraction gravitationnelle. Cette force suit une loi carrĂ©e inverse, ce qui signifie quâelle diminue en intensitĂ© avec le carrĂ© de la distance đ. Cette force est un exemple clair de la troisiĂšme loi de mouvement de Newton, qui stipule que lorsquâun corps exerce une force sur un deuxiĂšme corps, le deuxiĂšme corps exerce simultanĂ©ment une force de mĂȘme intensitĂ© et de sens opposĂ© sur le premier corps.
La loi de la gravitation universelle de Newton stipule spĂ©cifiquement que deux corps exercent des forces gravitationnelles lâun sur lâautre, oĂč le sens de la force sur lâun ou lâautre corps est vers le centre de masse de lâautre corps . Cette force đ
, dâintensitĂ© Ă©gale sur les deux corps, est Ă©gale Ă đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©, oĂč đ un est la masse dâun corps, đ deux est la masse de lâautre corps, đ est la distance entre les centres de masse des corps, et đș est la constante gravitationnelle universelle. La constante gravitationnelle universelle, parfois appelĂ©e «grand đș», est une constante fondamentale de lâunivers, approximativement Ă©gale Ă 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11 newton-mĂštres carrĂ©s par kilogramme carrĂ©.
Voyons un exemple de la façon dont la force dâattraction gravitationnelle entre deux corps est dĂ©terminĂ©e.
DĂ©terminez la force dâattraction gravitationnelle entre deux boules identiques, chacune de masse 3,01 kilogrammes, Ă©tant donnĂ© que la distance entre leurs centres est de 15,05 centimĂštres et la constante gravitationnelle universelle est de 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11 newton mĂštres carrĂ©s par kilogramme carrĂ©.
Rappelons que la loi de la gravitation universelle de Newton stipule que deux corps de masses đ un et đ deux vont sâattirer lâun a lâautre avec une force dâintensitĂ© đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©, oĂč đ est la distance entre leurs centres de masse et đș est la constante gravitationnelle universelle.
Dans ce cas, nous avons donc grand đș, 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11, multipliĂ© par la masse de la premiĂšre boule, 3,01, multipliĂ© par la masse de la deuxiĂšme boule, Ă©galement 3,01. Et puisque grand đș et les masses sont en unitĂ©s de base SI de newtons, de mĂštres et de kilogrammes, nous divisons par la distance đ au carrĂ© mesurĂ©e en mĂštres, qui est 15,05 fois 10 Ă la puissance moins deux le tout au carrĂ©. En effectuant ce calcul, nous obtenons la force dâattraction gravitationnelle entre les boules : 2,668 fois 10 Ă la puissance moins huit, et lâunitĂ© est le newton.
Voyons maintenant un exemple dans lequel la force dâattraction gravitationnelle entre deux corps est utilisĂ©e pour dĂ©terminer la distance entre leurs centres de masse.
Ătant donnĂ© que la force dâattraction gravitationnelle entre deux corps de masse de 4,6 kilogrammes et 2,9 kilogrammes Ă©tait de 3,2 fois 10 Ă la puissance moins 10 newtons, trouvez la distance entre leurs centres. Prenez la constante gravitationnelle universelle đș est Ă©gale Ă 6,67 fois 10 puissance moins 11 newton-mĂštres carrĂ©s par kilogramme carrĂ©.
Rappelons que la loi de la gravitation universelle de Newton stipule que deux corps de masses đ un et đ deux vont sâattirer lâun Ă lâautre avec une force dâintensitĂ© đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©, oĂč đ est la distance entre leurs centres de masse et đș est la constante gravitationnelle universelle. La question nous demande de trouver la distance entre les centres des corps. Donc, nous devons rĂ©organiser cette Ă©quation pour cette distance đ. Nous pouvons le faire en multipliant par đ au carrĂ©, en divisant par đ
, et en prenant la racine carrée.
Maintenant, en insĂ©rant les valeurs de toutes les variables et constantes, pour grand đș, nous avons 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11. Les masses đ un et đ deux sont donnĂ©es dans la question par 4,6 et 2,9 en unitĂ©s SI de kilogrammes. Et la force đ
est Ă©galement donnĂ©e dans la question comme 3,2 fois 10 Ă la puissance moins 10, Ă©galement en unitĂ©s SI de newtons. Effectuer ce calcul nous donne la distance entre les centres des deux corps, 1,6675 exactement, et lâunitĂ© est lâunitĂ© SI mĂštres. En centimĂštres, cela correspond Ă 166,75 centimĂštres.
Voyons maintenant un exemple pour dĂ©terminer la force dâattraction gravitationnelle entre deux corps lorsque lâun des corps est la Terre.
Un satellite de 2415 kilogrammes en orbite autour de la Terre Ă 540 kilomĂštres au-dessus de sa surface. Ătant donnĂ© que la constante gravitationnelle universelle est de 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11 newton-mĂštres carrĂ©s par kilogramme carrĂ© et que la masse et le rayon de la Terre sont six fois 10 Ă la puissance de 24 kilogrammes et 6360 kilomĂštres respectivement, dĂ©terminez la force dâattraction gravitationnelle exercĂ©e par la Terre sur le satellite.
Rappelons que la loi de la gravitation universelle de Newton stipule que deux corps de masses đ un et đ deux vont sâattirer lâun Ă lâautre avec une force dâintensitĂ© đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©, oĂč đ est la distance entre leurs centres de masse et đș est la constante gravitationnelle universelle. Selon la troisiĂšme loi de mouvement de Newton, la force exercĂ©e sur le satellite par la Terre est Ă©gale et opposĂ©e Ă la force exercĂ©e sur la Terre par le satellite. Et les deux sont donnĂ©es par cette Ă©quation.
Le grand đș est la constante gravitationnelle universelle, 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11. Nous pouvons considĂ©rer đ un la masse de la Terre, six fois 10 Ă la puissance 24, et đ deux la masse du satellite, 2415. đ au carrĂ© demandera un peu plus de rĂ©flexion. On nous donne la distance du satellite Ă la surface de la Terre et le rayon de la Terre. On ne nous donne pas đ, la distance entre les centres de masse des deux corps. La distance entre le centre de masse de la Terre et le satellite est Ă©gale au rayon de la Terre, đ T, et Ă la distance entre le satellite et la surface de la Terre, đ.
Il convient de noter que nous modélisons le satellite comme une masse ponctuelle. Nous ignorons la taille du satellite et supposons que la distance entre son centre de masse et la surface de la Terre est de 540 kilomÚtres.
Donc, nous avons grand đș fois đ un fois đ deux sur đ T plus đ le tout au carrĂ©. Donc, nous avons grand đș, qui est donnĂ© comme 6,67 fois 10 Ă la puissance de moins 11, multipliĂ© par la masse de la Terre, Ă©tant donnĂ© comme six fois 10 Ă la puissance de 24, multipliĂ© par la masse du satellite, Ă©tant donnĂ© comme 2415, tous divisĂ©s par le rayon de la Terre đ T, Ă©tant donnĂ© comme 6360 kilomĂštres, donc en unitĂ© SI de mĂštres câest 6360 fois 10 Ă la puissance trois, plus la distance đ entre la surface de la Terre et le satellite, Ă©tant donnĂ©e comme 540 kilomĂštres, ce qui en mĂštres est 540 fois 10 Ă la puissance trois le tout au carrĂ©. En effectuant ce calcul, nous obtenons 20300, et lâunitĂ© est en newtons.
La force sur un corps induit une accĂ©lĂ©ration via la deuxiĂšme loi de Newton, qui stipule que lâaccĂ©lĂ©ration dâun objet est directement proportionnelle Ă la force qui lui est appliquĂ©e, oĂč la masse de lâobjet est la constante de proportionnalitĂ©. Cela peut ĂȘtre exprimĂ© avec lâĂ©quation force Ă©gale masse fois accĂ©lĂ©ration : đ
est Ă©gal Ă đ un fois đ, oĂč đ un est la masse du corps. LâaccĂ©lĂ©ration induite par la force dâattraction gravitationnelle est appelĂ©e lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ©. La force dans ce cas est donnĂ©e par la loi de la gravitation universelle de Newton : đ
est Ă©gal Ă đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©.
Pour trouver lâaccĂ©lĂ©ration du premier corps due Ă la gravitĂ©, nous Ă©galisons ces deux expressions de force sur le corps. Nous avons donc đ un fois đ Ă©gale đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©. Puisquâune masse sera toujours non nulle, nous pouvons diviser par le terme commun de đ un des deux membres. Cela nous donne lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© du corps : đ est Ă©gal Ă đș fois đ deux sur đ au carrĂ©.
Notez que cette accĂ©lĂ©ration est indĂ©pendante de la masse du corps et ne dĂ©pend que de la masse du deuxiĂšme corps. Câest pourquoi deux objets, en lâabsence de traĂźnĂ©e, tomberont exactement Ă la mĂȘme vitesse. Cela conduit Ă un dernier concept, lâintensitĂ© du champ gravitationnel dâune masse ponctuelle. Il sâagit de la force dâattraction gravitationnelle par unitĂ© de masse exercĂ©e par une masse đ sur un corps dont le centre de masse est Ă une distance đ de celui-ci. Et cela est donnĂ© par petit đ est Ă©gal Ă grand đș fois đ sur đ au carrĂ©.
Notez que câest en fait la mĂȘme expression pour lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© mentionnĂ©e prĂ©cĂ©demment. Câest parce quâelles sont en fait la mĂȘme quantitĂ©. Câest juste lâautre membre de lâĂ©quation de la deuxiĂšme loi de Newton aprĂšs un petit rĂ©arrangement.
Sur le membre de gauche, nous avons la force divisĂ©e par la masse, en dâautres termes, la force par unitĂ© de masse. Et sur le membre de droite, nous avons lâaccĂ©lĂ©ration. Ainsi, lâintensitĂ© du champ gravitationnel et lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© sont en fait la mĂȘme quantitĂ©, simplement exprimĂ©e diffĂ©remment. Et en effet, nous utilisons souvent petit đ pour dĂ©signer lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© ainsi que lâintensitĂ© du champ gravitationnel. Pour la Terre, la masse est 5,97 fois 10 Ă la puissance 24.
Pourvu que le corps se trouve sur ou au-dessus de la surface de la Terre, nous pouvons traiter la Terre comme une masse ponctuelle. Et la distance de la surface au centre de masse est le rayon de la Terre, 6,37 fois 10 Ă la puissance six. LâexĂ©cution de ce calcul nous donne petit đ est Ă©gal Ă 9,81 mĂštres par seconde au carrĂ© au centiĂšmes prĂšs, lâaccĂ©lĂ©ration standard due Ă la gravitĂ© sur la surface de la Terre.
Voyons maintenant un exemple dans lequel le rapport de lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© sur Terre par rapport Ă une autre planĂšte est dĂ©terminĂ©.
Ătant donnĂ© que la masse et le diamĂštre dâune planĂšte sont respectivement trois et six fois ceux de la Terre, calculez le rapport entre lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© sur cette planĂšte et celle sur Terre.
Rappelons que lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© Ă la surface dâune sphĂšre uniforme est donnĂ©e par đ Ă©gale đș fois đ sur đ au carrĂ©, oĂč đ est la masse de la sphĂšre, đ est le rayon de la sphĂšre et đș est la constante gravitationnelle universelle. Nous pouvons modĂ©liser la Terre et la planĂšte comme des sphĂšres uniformes. Nous pouvons exprimer lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© Ă la surface de la Terre đ T comme đș fois la masse de la Terre đ T divisĂ©e par le rayon de la Terre đ T au carrĂ©.
De mĂȘme, nous pouvons exprimer lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© Ă la surface de la planĂšte đ P comme đș fois la masse de la planĂšte đ P divisĂ©e par le rayon de la planĂšte đ P au carrĂ©. La question nous dit que la masse de la planĂšte đ P est trois fois la masse de la Terre đ T. Donc, đ P est Ă©gale Ă trois đ T. La question nous dit aussi que le diamĂštre de la planĂšte, et donc aussi le rayon de la planĂšte đ P, est six fois le rayon de la Terre đ T. Donc, đ P est Ă©gal Ă six đ T.
On peut donc rĂ©-exprimer lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© sur la planĂšte đ P comme đș fois trois đ T sur six đ T le tout au carrĂ©. Le dĂ©veloppement des parenthĂšses sur le dĂ©nominateur nous donne đș fois trois đ T sur 36đ T au carrĂ©. Et par simplification en divisant le numĂ©rateur et le dĂ©nominateur par trois donne đș fois đ T sur 12đ T au carrĂ©. Câest la mĂȘme expression que lâexpression de lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© Ă la surface de la Terre đ T, mais avec un facteur supplĂ©mentaire dâun douziĂšme. Par consĂ©quent, đ P est Ă©gal Ă un douziĂšme đ T. Par consĂ©quent, le rapport entre lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© Ă la surface de la planĂšte et celle sur la Terre, đ P Ă đ T, est de un Ă 12.
Voyons maintenant un exemple dans lequel le rayon dâune planĂšte est dĂ©terminĂ© Ă partir de lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ©.
Un astronaute a laissĂ© tomber un objet Ă une hauteur de 2352 centimĂštres au-dessus de la surface dâune planĂšte, et celui-ci a atteint la surface aprĂšs huit secondes. La masse de la planĂšte est de 7,164 fois 10 Ă la puissance de 24 kilogrammes, tandis que celle de la Terre est de 5,97 fois 10 Ă la puissance de 24 kilogrammes, et le rayon de la Terre est de 6,34 fois 10 Ă la puissance six mĂštres. Ătant donnĂ© que lâaccĂ©lĂ©ration gravitationnelle de la Terre est đ Ă©gale Ă 9,8 mĂštres par seconde au carrĂ©, trouvez le rayon de lâautre planĂšte.
Rappelons que lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© Ă la surface dâune sphĂšre uniforme est donnĂ©e par đ Ă©gale grand đș fois đ sur đ au carrĂ©, oĂč grand đș est la constante gravitationnelle universelle, đ est la masse de la sphĂšre et đ est le rayon de la sphĂšre. Une chose importante Ă noter est que la question ne nous donne pas la valeur de grand đș Ă utiliser. Nous pourrions utiliser notre connaissance de la valeur de la constante pour rĂ©soudre le problĂšme, mais nous nâen avons pas vraiment besoin. Nous pouvons rĂ©organiser cette Ă©quation pour isoler đ, la quantitĂ© que nous voulons trouver, en multipliant par đ au carrĂ©, en divisant par đ et en prenant la racine carrĂ©e.
Encore une fois, on ne nous donne pas la valeur de grand đș, mais on nous donne la masse, le rayon et lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© de la Terre. Câest un indice que nous pouvons utiliser ces quantitĂ©s pour trouver le rayon de lâautre planĂšte. Nous pouvons le faire en utilisant un rapport. Si nous prenons cette expression pour le rayon de la planĂšte - appelons cela đ P - et divisons-la par lâexpression pour le rayon de la Terre, que nous appellerons đ T, nous obtenons đ P sur đ T Ă©gale la racine carrĂ©e de grand đș fois đ P sur đ P tous divisĂ©s par la racine carrĂ©e de grand đș fois đ T sur đ T.
Nous pouvons utiliser une rĂšgle de radical pour simplifier cela. La racine carrĂ©e de đ„ sur la racine carrĂ©e de đŠ est Ă©gale Ă la racine carrĂ©e de đ„ sur đŠ. On peut donc rĂ©-exprimer le rapport đ P sur đ T comme la racine carrĂ©e de đș fois đ P sur đ P sur đș fois đ T sur đ T. Nous avons un facteur commun de grand đș au numĂ©rateur et au dĂ©nominateur sous la racine carrĂ©e, donc ceux-ci seront simplifiĂ©s. Et nous avons Ă©liminĂ© grand đș de lâĂ©quation. Nous pouvons Ă©galement multiplier le numĂ©rateur et le dĂ©nominateur par đ P et đ T. Cela donne đ P sur đ T Ă©gale la racine carrĂ©e de đ P fois đ T sur đ T fois đ P.
Enfin, nous pouvons multiplier par đ T. Et nous avons maintenant le rayon de la planĂšte đ P exprimĂ© entiĂšrement en quantitĂ©s donnĂ©es dans la question, sauf une. Nous ne connaissons pas encore lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© sur lâautre planĂšte, đ P. Mais nous pouvons trouver une autre expression pour cela Ă partir dâautres quantitĂ©s donnĂ©es dans la question en utilisant les Ă©quations du mouvement ou Ă©quations SUVAT.
Rappelons quâil sâagit dâun ensemble dâĂ©quations qui relient les quantitĂ©s de dĂ©placement đ , la vitesse initiale đą, la vitesse finale đŁ, lâaccĂ©lĂ©ration constante đ, et le temps đĄ. Puisque lâobjet ne tombe quâune trĂšs courte distance par rapport Ă la taille de la planĂšte, nous pouvons supposer que lâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© est constante pendant la durĂ©e de sa chute. La question nous donne le dĂ©placement, 2352 centimĂštres ; la vitesse initiale, zĂ©ro, car nous pouvons supposer que lâobjet Ă©tait au repos lorsque lâastronaute lâa laissĂ© tomber ; et le temps mis, huit secondes. Nous nâavons pas la vitesse finale, et nous souhaitons trouver lâaccĂ©lĂ©ration.
LâĂ©quation du mouvement dont nous avons besoin est donc đ est Ă©gal Ă đąđĄ plus un demi đđĄ au carrĂ©. Puisque lâobjet part du repos, đą est Ă©gal Ă zĂ©ro, donc đąđĄ est Ă©galement Ă©gal Ă zĂ©ro. Nous pouvons alors rĂ©organiser đ en multipliant par deux et en divisant par đĄ au carrĂ©, ce qui donne đ est Ă©gal Ă deux đ sur đĄ au carrĂ©. Nous pouvons alors remplacer đ P dans notre Ă©quation pour đ P par cette expression. Et nous pouvons alors simplifier en multipliant le numĂ©rateur et le dĂ©nominateur par đĄ au carrĂ©, donnant đ P Ă©gal Ă đ T fois la racine carrĂ©e de đ P fois đ T fois đĄ au carrĂ© sur deux fois đ fois đ T. Maintenant, đ P est entiĂšrement exprimĂ© en quantitĂ©s donnĂ©es par la question, et nous pouvons insĂ©rer ces nombres.
En substituant ces valeurs dans lâĂ©quation, nous obtenons 6,34 fois 10 Ă la puissance six fois la racine carrĂ©e de 7,164 fois 10 Ă la puissance 24 fois 9,8 fois huit au carrĂ© divisĂ© par deux fois 23,52 fois 5,97 fois 10 Ă la puissance 24. Le 23,52 vient du fait dâexprimer la distance pour eux, 2354 centimĂštres, en unitĂ©s SI de mĂštres. En calculant la racine carrĂ©e, nous arrivons exactement Ă quatre. Par consĂ©quent, le rayon de la planĂšte est exactement quatre fois celui de la Terre, soit 2,536 fois 10 Ă la puissance de sept mĂštres.
Terminons cette vidĂ©o en rĂ©capitulant quelques points clĂ©s. Deux corps exercent des forces dâattrcation gravitationnelles lâun sur lâautre dans le sens du centre de masse de lâautre corps. Les intensitĂ©s des forces sont donnĂ©es par đ
Ă©gale grand đș fois đ un fois đ deux sur đ au carrĂ©, oĂč đ
est la force mesurĂ©e en newtons. đ un et đ deux sont les masses des deux corps mesurĂ©es en kilogrammes. đ est la distance entre les centres de masse des deux corps mesurĂ©e en mĂštres. Et grand đș est la constante gravitationnelle universelle, environ Ă©gale Ă 6,67 fois 10 Ă la puissance moins 11 newton-mĂštres carrĂ©s par kilogramme carrĂ©.
LâaccĂ©lĂ©ration due Ă la gravitĂ© dâun corps de masse đ un sur un autre corps de masse đ deux est donnĂ©e par grand đș fois đ deux sur đ au carrĂ© et est indĂ©pendante de la masse du premier corps, đ un. Pour deux corps de masses đ un et đ deux et rayons đ un et đ deux, le rapport de leurs accĂ©lĂ©rations dues Ă la gravitĂ© est donnĂ© par đ un sur đ deux Ă©gale đ un sur đ deux fois đ deux au carrĂ© sur đ un au carrĂ©.